QCM : ALI et rétroaction — 26 questions

Questions et réponses du QCM

1. Concernant la présentation d’un ALI, quelle(s) proposition(s) est(sont) exacte(s) ?

Une alimentation extérieure permet à l’ALI de fournir de la puissance.
Un ALI est un circuit intégré constitué de transistors électroniques.
La fonction d’un ALI repose sur des transistors intégrés au circuit.
Un ALI est constitué d’éléments passifs dépourvus de transistors.
Un ALI produit sa puissance électrique sans alimentation extérieure.

Une alimentation extérieure permet à l’ALI de fournir de la puissance. · Un ALI est un circuit intégré constitué de transistors électroniques. · La fonction d’un ALI repose sur des transistors intégrés au circuit.

Explication

Un ALI est un circuit intégré composé de transistors et alimenté extérieurement pour fournir de la puissance. Il ne fonctionne donc pas comme un circuit passif ni sans alimentation extérieure.

2. À propos de l’alimentation usuelle d’un ALI :

La valeur usuelle de chaque tension d’alimentation est Vcc=5 VV_{cc}=5\,\mathrm{V}.
La tension positive d’alimentation est notée +Vcc+V_{cc}.
La tension négative d’alimentation est notée −Vcc-V_{cc}.
L’ALI peut être alimenté par les tensions symétriques +Vcc+V_{cc} et −Vcc-V_{cc}.
La borne de potentiel nul est reliée à la masse du circuit.

La tension positive d’alimentation est notée $$+V_{cc}$$. · La tension négative d’alimentation est notée $$-V_{cc}$$. · L’ALI peut être alimenté par les tensions symétriques $$+V_{cc}$$ et $$-V_{cc}$$. · La borne de potentiel nul est reliée à la masse du circuit.

Explication

L’alimentation usuelle utilise +Vcc+V_{cc} et −Vcc-V_{cc}, avec Vcc=15 VV_{cc}=15\,\mathrm{V}, ainsi qu’une borne zéro reliée à la masse. La valeur de 5 V5\,\mathrm{V} ne correspond pas à l’alimentation décrite.

3. Concernant les grandeurs électriques définissant les signaux d’un ALI, cochez la (les) proposition(s) exacte(s) :

Le signal de sortie est défini par s=Vs−0s=V_s-0.
La tension différentielle d’entrée est définie par ε=V+−V−\varepsilon=V_+-V_-.
Le signal d’entrée différentiel est défini par ε=V−−V+\varepsilon=V_--V_+.
La sortie est mesurée par rapport au potentiel nul de référence.
La grandeur ε\varepsilon compare les tensions appliquées aux deux entrées.

Le signal de sortie est défini par $$s=V_s-0$$. · La tension différentielle d’entrée est définie par $$\varepsilon=V_+-V_-$$. · La sortie est mesurée par rapport au potentiel nul de référence. · La grandeur $$\varepsilon$$ compare les tensions appliquées aux deux entrées.

Explication

L’entrée différentielle vaut ε=V+−V−\varepsilon=V_+-V_-, tandis que la sortie vaut s=Vs−0s=V_s-0. La grandeur d’entrée compare donc les deux tensions dans cet ordre et la sortie est référencée au potentiel nul.

4. Dans le domaine linéaire d’un ALI, quelle(s) proposition(s) est(sont) exacte(s) ?

La sortie reste dans le domaine linéaire lorsque ∣Vs∣≤Vsat|V_s|\leq V_{sat}.
La sortie vérifie Vs=μ0εV_s=\mu_0\varepsilon dans le domaine linéaire.
La relation linéaire cesse d’être applicable lorsque la sortie dépasse la limite de saturation.
La sortie linéaire est imposée à une valeur constante indépendante de ε\varepsilon.
La sortie est proportionnelle à la tension différentielle d’entrée.

La sortie reste dans le domaine linéaire lorsque $$|V_s|\leq V_{sat}$$. · La sortie vérifie $$V_s=\mu_0\varepsilon$$ dans le domaine linéaire. · La relation linéaire cesse d’être applicable lorsque la sortie dépasse la limite de saturation. · La sortie est proportionnelle à la tension différentielle d’entrée.

Explication

Dans le régime linéaire, Vs=μ0εV_s=\mu_0\varepsilon et la sortie respecte ∣Vs∣≤Vsat|V_s|\leq V_{sat}. La sortie est donc proportionnelle à l’entrée, contrairement au régime saturé où elle prend une valeur fixée.

5. Un ALI fonctionne en régime saturé lorsque la tension différentielle atteint les seuils associés à la saturation. Quelles propositions sont exactes ?

Si ε≥Vsat/μ0\varepsilon\geq V_{sat}/\mu_0, alors Vs=−VsatV_s=-V_{sat}.
Si ε≥Vsat/μ0\varepsilon\geq V_{sat}/\mu_0, alors Vs=+VsatV_s=+V_{sat}.
Si ε≤−Vsat/μ0\varepsilon\leq -V_{sat}/\mu_0, alors Vs=−VsatV_s=-V_{sat}.
Le régime saturé fixe la sortie à une valeur de saturation.
Si ε≤−Vsat/μ0\varepsilon\leq -V_{sat}/\mu_0, alors Vs=+VsatV_s=+V_{sat}.

Si $$\varepsilon\geq V_{sat}/\mu_0$$, alors $$V_s=+V_{sat}$$. · Si $$\varepsilon\leq -V_{sat}/\mu_0$$, alors $$V_s=-V_{sat}$$. · Le régime saturé fixe la sortie à une valeur de saturation.

Explication

La saturation positive apparaît lorsque ε≥Vsat/μ0\varepsilon\geq V_{sat}/\mu_0, donnant Vs=+VsatV_s=+V_{sat}. La saturation négative apparaît lorsque ε≤−Vsat/μ0\varepsilon\leq -V_{sat}/\mu_0, donnant Vs=−VsatV_s=-V_{sat}; la sortie n’est alors plus proportionnelle à l’entrée.

6. Les propriétés d’un ALI idéal comprennent :

Des courants d’entrée vérifiant i+=i−=0i_+=i_-=0.
L’absence de courant dans les bornes d’entrée.
Une résistance de sortie nulle.
Une résistance d’entrée infinie.
Une résistance d’entrée nulle.

Des courants d’entrée vérifiant $$i_+=i_-=0$$. · L’absence de courant dans les bornes d’entrée. · Une résistance de sortie nulle. · Une résistance d’entrée infinie.

Explication

Le modèle idéal associe une résistance d’entrée infinie, une résistance de sortie nulle et des courants d’entrée nuls. Une résistance d’entrée nulle est incompatible avec ce modèle.

7. Concernant le modèle fréquentiel passe-bas du premier ordre d’un ALI, quelle(s) proposition(s) est(sont) exacte(s) ?

Le modèle décrit un comportement passe-bas du premier ordre.
Le gain fréquentiel augmente sans limite lorsque ω\omega augmente.
Le gain fréquentiel s’écrit μ(ω)=sε\mu(\omega)=\frac{s}{\varepsilon}.
Le gain statique intervient sous la forme μ0\mu_0.
Le modèle comporte le facteur 1+jω/ωc1+j\omega/\omega_c au dénominateur.

Le modèle décrit un comportement passe-bas du premier ordre. · Le gain fréquentiel s’écrit $$\mu(\omega)=\frac{s}{\varepsilon}$$. · Le gain statique intervient sous la forme $$\mu_0$$. · Le modèle comporte le facteur $$1+j\omega/\omega_c$$ au dénominateur.

Explication

Le modèle est μ(ω)=sε=μ01+jω/ωc\mu(\omega)=\frac{s}{\varepsilon}=\frac{\mu_0}{1+j\omega/\omega_c}. Il s’agit d’un passe-bas du premier ordre, avec un gain statique μ0\mu_0; le gain ne croît pas sans limite avec la fréquence.

8. Concernant la vitesse limite de balayage d’un ALI, quelle(s) proposition(s) est(sont) exacte(s) ?

Lorsque la pente du signal d’entrée dépasse la vitesse limite de balayage, le signal de sortie reste sinusoïdal.
Elle correspond à la pente maximale que peut atteindre le signal de sortie.
La grandeur σ\sigma caractérise une limite de variation temporelle.
Elle est définie par σ=(dsdt)max⁡\sigma=\left(\frac{ds}{dt}\right)_{\max}.
Elle correspond à la valeur maximale du signal de sortie.

Elle correspond à la pente maximale que peut atteindre le signal de sortie. · La grandeur $$\sigma$$ caractérise une limite de variation temporelle. · Elle est définie par $$\sigma=\left(\frac{ds}{dt}\right)_{\max}$$.

Explication

La vitesse limite de balayage est σ=(dsdt)max⁡\sigma=\left(\frac{ds}{dt}\right)_{\max}, c’est-à-dire la pente maximale que peut atteindre le signal de sortie et une limite de variation temporelle. Lorsque la pente du signal d’entrée dépasse cette limite, la sortie ne suit plus la variation et se triangularise. Elle ne correspond pas à la valeur maximale du signal de sortie.

9. Un signal d’entrée varie avec une pente supérieure à la vitesse limite de balayage de l’ALI. Quelles propositions sont exactes ?

Le dépassement de pente améliore la fidélité du suivi de sortie.
La sortie est contrainte par la vitesse maximale de variation de l’ALI.
La sortie ne suit plus fidèlement la variation imposée.
La limitation de pente peut triangulariser le signal de sortie.
Le signal de sortie conserve une forme sinusoïdale idéale.

La sortie est contrainte par la vitesse maximale de variation de l’ALI. · La sortie ne suit plus fidèlement la variation imposée. · La limitation de pente peut triangulariser le signal de sortie.

Explication

Lorsque la pente d’entrée dépasse la vitesse limite de balayage, la sortie ne suit plus la variation et peut se triangulariser. Cette limitation réduit la fidélité du suivi; elle ne conserve donc pas nécessairement la forme sinusoïdale idéale et ne l’améliore pas.

10. Concernant la rétroaction dans un système :

Elle établit un lien entre le comportement de sortie et l’entrée.
Elle prend en compte la sortie au niveau de l’entrée du système.
Elle consiste à supprimer toute information issue de la sortie.
Elle vise notamment à améliorer le suivi du système.
Elle concerne exclusivement les systèmes fonctionnant en saturation.

Elle établit un lien entre le comportement de sortie et l’entrée. · Elle prend en compte la sortie au niveau de l’entrée du système. · Elle vise notamment à améliorer le suivi du système.

Explication

La rétroaction réintroduit l’information de sortie au niveau de l’entrée et améliore le suivi du système. Elle établit donc un lien sortie-entrée ; elle ne supprime pas l’information de sortie et ne se limite pas aux systèmes saturés.

11. Parmi les propositions suivantes concernant l’effet de la rétroaction, la(les)quelle(s) est(sont) exacte(s) ?

Une rétroaction appliquée à la borne inverseuse favorise la stabilité linéaire.
Une rétroaction appliquée à la borne non inverseuse rend le régime instable.
Une rétroaction appliquée à la borne inverseuse amplifie le régime transitoire jusqu’à la saturation.
Une rétroaction appliquée à la borne non inverseuse stabilise le régime linéaire.
Une rétroaction appliquée à la borne non inverseuse peut conduire à la saturation.

Une rétroaction appliquée à la borne inverseuse favorise la stabilité linéaire. · Une rétroaction appliquée à la borne non inverseuse rend le régime instable. · Une rétroaction appliquée à la borne non inverseuse peut conduire à la saturation.

Explication

La rétroaction sur la borne inverseuse stabilise le régime linéaire. Celle qui est appliquée à la borne non inverseuse rend le régime instable, ce qui peut amplifier le régime transitoire jusqu’aux tensions limites de saturation.

12. Un système instable fonctionne d’abord en régime linéaire : que devient son régime transitoire ?

Le régime transitoire décroît jusqu’à l’annulation de la sortie.
L’évolution conduit finalement à une saturation de la sortie.
La sortie reste dans le domaine linéaire sans atteindre de limite.
Le régime transitoire s’amplifie progressivement dans le système.
La sortie finit par atteindre les tensions limites de saturation.

L’évolution conduit finalement à une saturation de la sortie. · Le régime transitoire s’amplifie progressivement dans le système. · La sortie finit par atteindre les tensions limites de saturation.

Explication

Dans un système instable en régime linéaire, le régime transitoire s’amplifie. Cette évolution conduit la sortie jusqu’aux tensions limites, donc à la saturation ; elle ne décroît pas et ne reste pas dans le domaine linéaire.

13. Concernant la fonction de transfert globale de l’amplificateur non inverseur, cochez la (les) proposition(s) exacte(s) :

La fraction de rétroaction utilisée vaut R2R1+R2\frac{R_2}{R_1+R_2}.
La pulsation de coupure vérifie ωc≃ω0μ0R2R1+R2\omega_c\simeq\omega_0\mu_0\frac{R_2}{R_1+R_2}.
La fonction relie la sortie ss à l’entrée ee par le rapport s/es/e.
Elle s’écrit H=se=μ(jω)1+μ(jω)R1R1+R2H=\frac{s}{e}=\frac{\mu(j\omega)}{1+\mu(j\omega)\frac{R_1}{R_1+R_2}}.
Le dénominateur comporte le terme 1+μ(jω)R1R1+R21+\mu(j\omega)\frac{R_1}{R_1+R_2}.

La fonction relie la sortie $$s$$ à l’entrée $$e$$ par le rapport $$s/e$$. · Elle s’écrit $$H=\frac{s}{e}=\frac{\mu(j\omega)}{1+\mu(j\omega)\frac{R_1}{R_1+R_2}}$$. · Le dénominateur comporte le terme $$1+\mu(j\omega)\frac{R_1}{R_1+R_2}$$.

Explication

La fonction de transfert globale relie la sortie ss à l’entrée ee par le rapport H=s/eH=s/e et s’écrit H=μ(jω)/(1+μ(jω)R1/(R1+R2))H=\mu(j\omega)/(1+\mu(j\omega)R_1/(R_1+R_2)). Le dénominateur comporte donc le terme positif associé à R1/(R1+R2)R_1/(R_1+R_2).

14. Les caractéristiques du gain statique approché de l’amplificateur non inverseur comprennent :

Le gain statique approché vaut H0≃1−R2R1H_0\simeq1-\frac{R_2}{R_1}.
Le gain statique approché vaut H0≃1+R1R2H_0\simeq1+\frac{R_1}{R_2}.
Le gain statique approché vaut H0≃R1+R2R1H_0\simeq\frac{R_1+R_2}{R_1}.
Le gain statique approché vaut H0≃R1R1+R2H_0\simeq\frac{R_1}{R_1+R_2}.
Le gain statique approché vaut H0≃R2R1H_0\simeq\frac{R_2}{R_1}.

Le gain statique approché vaut $$H_0\simeq\frac{R_1+R_2}{R_1}$$.

Explication

Le gain statique approché de l’amplificateur non inverseur est H0≃(R1+R2)/R1=1+R2/R1H_0\simeq(R_1+R_2)/R_1=1+R_2/R_1. Les autres expressions inversent ou modifient les rapports de résistances et ne correspondent pas à ce montage.

15. Concernant le produit gain-bande passante de l’amplificateur non inverseur, la(les)quelle(s) est(sont) exacte(s) ?

Le produit considéré associe H0H_0 à la pulsation propre ω0\omega_0.
Le produit gain-bande passante reste constant.
La relation correcte est H0ωc=μ0/ω0H_0\omega_c=\mu_0/\omega_0.
La relation correcte est H0ωc=μ0ω0H_0\omega_c=\mu_0\omega_0.
La pulsation de coupure est indépendante du gain statique.

Le produit gain-bande passante reste constant. · La relation correcte est $$H_0\omega_c=\mu_0\omega_0$$.

Explication

Le produit gain-bande passante est constant et vérifie H0ωc=μ0ω0H_0\omega_c=\mu_0\omega_0. Il ne s’agit pas d’un quotient, et la pulsation de coupure dépend du gain statique plutôt que d’en être indépendante.

16. Concernant les caractéristiques électriques de l’amplificateur non inverseur, cochez la (les) proposition(s) exacte(s) :

Sa résistance d’entrée est nulle dans le modèle considéré.
Sa résistance de sortie est considérée comme nulle.
Sa bande passante est inférieure à celle de l’ALI seul.
Sa bande passante dépasse celle de l’ALI seul.
Sa résistance d’entrée est considérée comme infinie.

Sa résistance de sortie est considérée comme nulle. · Sa bande passante dépasse celle de l’ALI seul. · Sa résistance d’entrée est considérée comme infinie.

Explication

L’amplificateur non inverseur possède une résistance d’entrée infinie et une résistance de sortie nulle. Sa bande passante est supérieure à celle de l’ALI seul ; elle n’est donc pas inférieure et sa résistance d’entrée n’est pas nulle.

17. Pour un ALI idéal de gain infini en régime linéaire avec rétroaction négative :

Les tensions d’entrée vérifient V+=−V−V_+=-V_-.
Les courants d’entrée vérifient i+=i−=0i_+=i_-=0.
Les tensions d’entrée vérifient V+=V−V_+=V_-.
Les deux relations idéales s’appliquent en régime linéaire.
Les courants d’entrée vérifient i+=i−≠0i_+=i_-\ne0.

Les courants d’entrée vérifient $$i_+=i_-=0$$. · Les tensions d’entrée vérifient $$V_+=V_-$$. · Les deux relations idéales s’appliquent en régime linéaire.

Explication

Dans ces conditions idéales, les courants d’entrée sont nuls et les tensions d’entrée sont égales : i+=i−=0i_+=i_-=0 et V+=V−V_+=V_-. Les courants ne sont donc pas non nuls et les tensions ne sont pas opposées.

18. Un montage suiveur est caractérisé par :

Une relation entrée-sortie donnée par s=−es=-e.
Une relation entrée-sortie donnée par s=es=e.
Une résistance de sortie considérée comme nulle.
Une résistance d’entrée considérée comme infinie.
Une résistance de sortie considérée comme égale à la résistance d’entrée.

Une relation entrée-sortie donnée par $$s=e$$. · Une résistance de sortie considérée comme nulle. · Une résistance d’entrée considérée comme infinie.

Explication

Le montage suiveur recopie la tension d’entrée, avec s=es=e. Il possède une résistance d’entrée infinie et une résistance de sortie nulle ; sa sortie n’est donc ni multipliée par deux ni caractérisée par une résistance égale à celle d’entrée.

19. Concernant l’amplificateur inverseur idéal, quelles sont les réponses exactes au sujet de ses relations électriques ?

Sa relation de transfert est s=R2R1es=\frac{R_2}{R_1}e.
Sa résistance d’entrée vaut R2R_2.
Sa résistance d’entrée vaut R1R_1.
Sa relation de transfert est s=−R2R1es=-\frac{R_2}{R_1}e.
Sa résistance de sortie est nulle.

Sa résistance d’entrée vaut $$R_1$$. · Sa relation de transfert est $$s=-\frac{R_2}{R_1}e$$. · Sa résistance de sortie est nulle.

Explication

L’amplificateur inverseur vérifie s=−(R2/R1)es=-(R_2/R_1)e, possède une résistance d’entrée égale à R1R_1 et une résistance de sortie nulle. Le gain est donc négatif et la résistance d’entrée n’est pas R2R_2.

20. Concernant l’amplificateur non inverseur idéal, cochez la (les) proposition(s) exacte(s) :

Son gain en tension vaut −R2R1-\frac{R_2}{R_1}.
Sa relation de transfert est s=e(1+R2R1)s=e\left(1+\frac{R_2}{R_1}\right).
Son gain en tension est positif.
Le rapport de résistances intervenant dans le gain est R2/R1R_2/R_1.
La tension de sortie est proportionnelle à la tension d’entrée par un facteur supérieur ou égal à un.

Sa relation de transfert est $$s=e\left(1+\frac{R_2}{R_1}\right)$$. · Son gain en tension est positif. · Le rapport de résistances intervenant dans le gain est $$R_2/R_1$$. · La tension de sortie est proportionnelle à la tension d’entrée par un facteur supérieur ou égal à un.

Explication

L’amplificateur non inverseur idéal vérifie s=e(1+R2/R1)s=e(1+R_2/R_1). Son gain est positif, dépend du rapport R2/R1R_2/R_1 et vaut au moins un dans le modèle usuel ; l’expression négative correspond à l’amplificateur inverseur.

21. Concernant le montage intégrateur idéal en régime sinusoïdal forcé, cochez la (les) proposition(s) exacte(s) :

Son gain diminue lorsque la fréquence angulaire diminue.
Le gain augmente lorsque la fréquence angulaire diminue.
Sa fonction de transfert s’écrit s=−eRCjωs=-\frac{e}{RCj\omega}.
Son comportement est identique à celui d’un passe-bas à gain fini.
La tension de sortie reste indépendante de la fréquence angulaire.

Le gain augmente lorsque la fréquence angulaire diminue. · Sa fonction de transfert s’écrit $$s=-\frac{e}{RCj\omega}$$.

Explication

Le montage intégrateur idéal vérifie s=−eRCjωs=-\frac{e}{RCj\omega}, et son gain augmente quand ω\omega diminue. Il ne se comporte donc pas comme un passe-bas à gain fini en basse fréquence, et sa sortie dépend de la fréquence.

22. Un intégrateur idéal reçoit une faible composante continue :

La composante continue est supprimée par le condensateur d’intégration.
Une faible composante continue peut provoquer la saturation de l’ALI.
Son gain tend vers l’infini lorsque ω→0\omega\to0.
La sortie reste linéaire malgré l’augmentation du gain.
La divergence du gain concerne les très basses fréquences.

Une faible composante continue peut provoquer la saturation de l’ALI. · Son gain tend vers l’infini lorsque $$\omega\to0$$. · La divergence du gain concerne les très basses fréquences.

Explication

Lorsque ω→0\omega\to0, le gain de l’intégrateur tend vers l’infini, notamment pour une faible composante continue. Cette amplification peut provoquer la saturation de l’ALI, et la composante continue n’est pas supprimée par le condensateur d’intégration. La divergence du gain concerne les très basses fréquences.

23. Parmi les propositions suivantes concernant la cascade de filtres actifs correctement isolés, la(les)quelle(s) est(sont) exacte(s) ?

Pour une cascade de deux filtres, on obtient H=H1H2H=H_1H_2.
La fonction de transfert globale est le produit des fonctions individuelles.
Chaque étage contribue par sa propre fonction de transfert.
L’isolation correcte des étages permet d’appliquer la règle du produit.
La relation globale s’écrit H(jω)=∏iHi(jω)H(j\omega)=\prod_i H_i(j\omega).

Pour une cascade de deux filtres, on obtient $$H=H_1H_2$$. · La fonction de transfert globale est le produit des fonctions individuelles. · Chaque étage contribue par sa propre fonction de transfert. · L’isolation correcte des étages permet d’appliquer la règle du produit. · La relation globale s’écrit $$H(j\omega)=\prod_i H_i(j\omega)$$.

Explication

Pour des filtres actifs correctement isolés, les fonctions de transfert des étages se multiplient. Ainsi, deux étages donnent H=H1H2H=H_1H_2, et la forme générale est H(jω)=∏iHi(jω)H(j\omega)=\prod_i H_i(j\omega).

24. À propos de la rétroaction et du régime de l’ALI, quelles sont les réponses exactes au sujet de la saturation ?

Une rétroaction sur la borne inverseuse favorise le régime linéaire.
La saturation correspond à une sortie n’admettant qu’un seul état.
Avec ε<0\varepsilon<0, la sortie vaut +Vsat+V_{sat}.
Une rétroaction sur la borne non inverseuse favorise le régime saturé.
Avec ε>0\varepsilon>0, la sortie vaut +Vsat+V_{sat}.

Une rétroaction sur la borne inverseuse favorise le régime linéaire. · Une rétroaction sur la borne non inverseuse favorise le régime saturé. · Avec $$\varepsilon>0$$, la sortie vaut $$+V_{sat}$$.

Explication

Une rétroaction sur la borne non inverseuse conduit à un fonctionnement saturé, avec s=+Vsats=+V_{sat} si ε>0\varepsilon>0 et s=−Vsats=-V_{sat} si ε<0\varepsilon<0. La rétroaction sur la borne inverseuse favorise le régime linéaire, et la saturation possède deux états possibles.

25. Concernant le comparateur simple sans rétroaction, cochez la (les) proposition(s) exacte(s) :

Le seuil du comparateur simple est fixé par V0V_0.
Avec V+=eV_+=e et V−=V0V_-=V_0, la sortie vaut +Vsat+V_{sat} si e>V0e>V_0.
Le comparateur à hystérésis se distingue par la présence de deux seuils.
Le comparateur simple possède un seul seuil de basculement.
La sortie vaut −Vsat-V_{sat} lorsque e<V0e<V_0.

Le seuil du comparateur simple est fixé par $$V_0$$. · Avec $$V_+=e$$ et $$V_-=V_0$$, la sortie vaut $$+V_{sat}$$ si $$e>V_0$$. · Le comparateur à hystérésis se distingue par la présence de deux seuils. · Le comparateur simple possède un seul seuil de basculement. · La sortie vaut $$-V_{sat}$$ lorsque $$e<V_0$$.

Explication

Le comparateur simple compare ee à V0V_0 : sa sortie vaut +Vsat+V_{sat} si e>V0e>V_0 et −Vsat-V_{sat} si e<V0e<V_0. Il possède donc un seuil unique V0V_0, contrairement au comparateur à hystérésis qui en possède deux.

26. Un comparateur simple reçoit une tension d’entrée variable autour de son seuil :

L’égalité entre les tensions d’entrée inverseuse et non inverseuse n’intervient pas.
Le basculement se produit lorsque la tension différentielle s’annule.
La condition de basculement s’écrit e=V0e=V_0.
La commutation intervient lorsque e=2V0e=2V_0.
Le passage entre les états haut et bas dépend d’un seuil nul imposé à l’entrée.

Le basculement se produit lorsque la tension différentielle s’annule. · La condition de basculement s’écrit $$e=V_0$$.

Explication

Dans le comparateur simple, le basculement survient lorsque ε=0\varepsilon=0. Comme V+=eV_+=e et V−=V0V_-=V_0, cette condition donne e=V0e=V_0. La valeur 2V02V_0 et l’idée d’un seuil d’entrée nul sont donc incorrectes.

Révisez avec les flashcards

Mémorisez les réponses avec 51 flashcards sur ALI et rétroaction.

Qu'est-ce qu'un amplificateur linéaire intégré (ALI) ?

Un circuit intégré de transistors fournissant de la puissance avec alimentation extérieure.

Combien de pattes possède un boîtier d'ALI ?

Huit pattes.

Qu'est-ce qui permet d'orienter correctement un boîtier d'ALI ?

Une encoche sur le boîtier.

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Consultez la fiche de révision complète sur ALI et rétroaction.

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